A) Joseph-Louis Lagrange B) Isaac Newton C) James Clerk Maxwell D) Galileo Galilei
A) Energia cinètica i energia potencial B) Energia interna i energia externa C) Energia elèctrica i energia magnètica D) Energia tèrmica i energia mecànica
A) Reacció B) Massa C) Força D) Acció
A) Energia potencial i velocitat. B) Coordenades cartesianes i les seves derivades respecte al temps. C) Massa i velocitat. D) Coordenades generalitzades, les seves derivades respecte al temps i el temps.
A) Desplaçament virtual B) Desplaçament real C) Desplaçament estacionari D) Desplaçament dinàmic
A) Segona llei de Newton B) Llei d'Ohm C) Principi de la mínima acció D) Llei de Hooke
A) Coordenades polars B) Coordenades esfèriques C) Coordenades cartesianes D) Coordenades generalitzades
A) Àlgebra lineal B) Càlcul vectorial C) Equacions diferencials D) Càlcul de variacions
A) 1760 B) 1803 C) 1788 D) 1755
A) 6N B) 3N C) N D) 9
A) La força resultant és igual a la massa per l'acceleració de cada partícula. B) El moment sempre és zero. C) La força és inversament proporcional al quadrat de la distància. D) L'energia es conserva en totes les interaccions.
A) L'energia cinètica B) La funció de força C) L'hamiltonià D) El lagrangià
A) L = T + V B) L = V - T C) L = T - V D) L = 2T - V
A) T = (1/3) Σ (des de k=1 fins a N) m_k v_k2 B) T = (1/2) Σ (des de k=1 fins a N) m_k v_k2 C) T = Σ (des de k=1 fins a N) m_k v_k D) T = Σ (des de k=1 fins a N) m_k2 v_k
A) V = V(r1, r2, ...) B) V roman constant C) V = V(v1, v2, ...) D) En termes generals, V = V(r1, r2, ..., v1, v2, ..., t)
A) Sí, d'acord amb les lleis de la física. B) Només si inclou l'energia cinètica. C) Només si exclou l'energia potencial. D) No, només funcions específiques poden ser utilitzades.
A) Símbols de Christoffel B) Funció de dissipació de Rayleigh C) Funció d'energia potencial D) Equacions de restricció
A) Restriccions no holonòmiques B) Restriccions holonòmiques C) Forces disipatives D) Restriccions relativistes
A) Restriccions que depenen de les velocitats de les partícules. B) Restriccions que es poden integrar. C) Restriccions que inclouen desigualtats. D) Restriccions que impliquen fricció.
A) Camins corbats en l'espai-temps B) Camins d'acceleració no lineal C) Trajectòries o camins extrems D) Camins amb energia màxima
A) Són línies rectes. B) Són camins corbats. C) Són camins d'acceleració no lineal. D) Representen trajectòries de màxima energia.
A) La segona llei de Newton no té relació amb les geodèsiques. B) Les partícules lliures segueixen les geodèsiques, que són trajectòries extremes. C) Les geodèsiques representen les trajectòries amb la força màxima. D) Les partícules lliures es desvien de les geodèsiques a causa de les forces.
A) Jacques Bernoulli B) Leonhard Euler C) Isaac Newton D) Joseph-Louis Lagrange
A) 1755 B) 1788 C) 1708 D) 1743
A) Tant les forces de reacció com les forces aplicades que no són de reacció. B) Només les forces aplicades que no són de reacció. C) Només les forces de reacció. D) Variacions de l'energia potencial.
A) Només es pot aplicar a l'equilibri estàtic. B) El principi només és vàlid per a sistemes lineals. C) Els desplaçaments podrien estar relacionats per una equació de restricció. D) Requereix el coneixement de totes les forces que actuen sobre el sistema.
A) (d/dt)(∂L'/∂Qi) = Σj λj (∂ϕ'j/∂Q̇i). B) (d/dt)(∂L'/∂Q̇i) = ∂L'/∂Qi + Σj λj (∂ϕ'j/∂Qi). C) (d/dt)(∂L/∂q̇i) = ∂L/∂qi. D) (d/dt)(∂L'/∂Qi) = ∂L'/∂Q̇i + Σj λj (∂ϕ'j/∂Q̇i).
A) Teorema de Newton B) Teorema d'Euler C) Teorema de Noether D) Teorema de Lagrange
A) Un potencial escalar. B) L'operador rotacional (o rot·lació). C) L'operador gradient. D) L'operador divergència.
A) m x˙ B) -∂V/∂x C) ∇V D) d/dt(∂L/∂x)
A) m ẍ B) ∂L/∂x C) -∂V/∂x D) m ẋ
A) φ B) θ C) r D) m
A) Moment lineal pr B) Energia potencial V(r) C) Moment angular pφ D) Energia cinètica (1/2)mv²
A) pφ = mr²sin²(θ)φ̇ B) pφ = m(r² + θ² + φ²) C) pφ = (m/2)r²sin(θ)φ̇ D) pφ = m(r²θ̇ + sin(θ)φ̇)
A) m(r̈ - θ̇² - sin²(θ)φ̇²) B) mr(θ̇² + sin²(θ)φ̇²) C) -m(r̈ + θ̇² + sin²(θ)φ̇²) D) -mr(θ̇² + sin²(θ)φ̇²)
A) mr²sin(θ)cos(θ)φ̇² B) m(r²θ̇ + sin(θ)cos(θ)φ̇) C) -mr²sin(θ)cos(θ)φ̇² D) -mr²sin(θ)φ̇
A) (1/2)mgy_pèndol2 B) mgx_pèndol C) Mgy_pèndol D) mgy_pèndol
A) L'energia cinètica total del sistema. B) L'energia potencial deguda a la força central. C) El terme que descriu el moviment del centre de masses. D) El terme que descriu el moviment relatiu.
A) μ = m1 * m2. B) μ = (m1 + m2) / 2. C) μ = m1 * m2 / (m1 + m2). D) μ = m1 - m2.
A) θ (theta). B) r (distància radial). C) R (posició del centre de massa). D) V (energia potencial).
A) Fcf = μr/θ˙. B) Fcf = dV/dr. C) Fcf = μr²θ˙. D) Fcf = μrθ˙² = ℓ²/(μr³).
A) No, no és invariant de gauge. B) Sí, és invariant de gauge. C) La invariança de gauge no s'aplica al moment canònic. D) Depèn del sistema específic.
A) Mecànica hamiltoniana B) Òptica C) Formulació en l'espai de moment D) Mecànica de Routh
A) Transformació de Legendre B) Transformació de Fourier C) Expansió de Taylor D) Transformació de Laplace
A) Mecànica relativista B) Mecànica de Routh C) Mecànica d'Ostrogradski D) Formulació en l'espai de moments
A) Inconsistència relativista B) Inestabilitat d'Ostrogradski C) Violació del principi variacional D) Complexitat hamiltoniana
A) Termodinàmica B) Òptica C) Mecànica quàntica D) Electromagnetisme
A) Coordenades cícliques B) Impulsos conservats C) Dinàmica de partícules individuals D) Sistemes de múltiples partícules
A) La constant de Planck B) La constant de Boltzmann C) La constant gravitacional D) La velocitat de la llum |