A) Galileo Galilei B) James Clerk Maxwell C) Isaac Newton D) Joseph-Louis Lagrange
A) Síla B) Hmotnost C) Reakce D) Akce
A) Potenciální energie a rychlost B) Hmotnost a rychlost C) Kartézské souřadnice a jejich časové derivace D) Obecné souřadnice, jejich časové derivace a čas
A) Virtuální posunutí B) Stacionární posunutí C) Dynamické posunutí D) Skutečné posunutí
A) Newtonův druhý zákon B) Ohmův zákon C) Hookův zákon D) Princip nejmenší akce
A) Zobecněné souřadnice B) Kartézské souřadnice C) Polární souřadnice D) Sférické souřadnice
A) Vektorový kalkulus B) Lineární algebra C) Diferenciální rovnice D) Kalkulus variací
A) 1755 B) 1760 C) 1803 D) 1788
A) 3N B) 9 C) N D) 6N
A) Celková síla se rovná součinu hmotnosti a zrychlení pro každou částici. B) Síla je nepřímo úměrná druhé mocnině vzdálenosti. C) Energie se při všech interakcích zachovává. D) Hybnost je vždy nulová.
A) Lagrangián B) Hamiltonián C) Funkce síly D) Kinetická energie
A) L = T - V B) L = T + V C) L = V - T D) L = 2T - V
A) T = (1/2) Σ (pro k = 1 až N) m_k v_k2 B) T = (1/3) Σ (pro k = 1 až N) m_k v_k2 C) T = Σ (pro k = 1 až N) m_k v_k D) T = Σ (pro k = 1 až N) m_k2 v_k
A) V = V(v1, v2, ...) B) V zůstává konstantní C) V = V(r1, r2, ...) D) V nejobecnějším případě platí: V = V(r1, r2, ..., v1, v2, ..., t)
A) Ano, v souladu s fyzikálními zákony. B) Ne, lze použít pouze specifické funkce. C) Pouze pokud zahrnuje kinetickou energii. D) Pouze pokud nezahrnuje potenciální energii.
A) Omezující rovnice B) Christoffelovy symboly C) Funkce potenciální energie D) Rayleighova disipační funkce
A) Neholonomní omezení B) Holonomní omezení C) Relativistická omezení D) Disipativní síly
A) Omezení, která závisí na rychlostech částic B) Omezení, která jsou integrovatelná C) Omezení, která obsahují nerovnosti D) Omezení, která zahrnují tření
A) μ = (m1 + m2) / 2. B) μ = m1 * m2. C) μ = m1m2 / (m1 + m2). D) μ = m1 - m2.
A) Cyklické souřadnice B) Dynamika jedné částice C) Zachované hybnosti D) Systémy složené z více částic
A) Taylorova řada B) Fourierova transformace C) Laplaceova transformace D) Legendreova transformace
A) ∂L/∂x B) m ẋ C) -∂V/∂x D) m ẍ
A) 1708 B) 1755 C) 1743 D) 1788
A) R (poloha těžiště). B) θ (théta). C) r (radiální vzdálenost). D) V (potenciální energie).
A) Ne, není invariantní vůči transformacím kalibrování. B) Záleží na konkrétním systému. C) Ano, je invariantní vůči transformacím kalibrování. D) Invariance vůči transformacím kalibrování se nevztahuje na kanonický hybný moment.
A) Kinetická energie (1/2)mv² B) Potenciální energie V(r) C) Uhlová hybnost pφ D) Lineární hybnost pr
A) Představují trajektorie s maximální energií. B) Jsou to křivky. C) Jsou to nelineární dráhy zrychlení. D) Jsou to přímky.
A) Skalární potenciál B) Operátor rotace C) Operátor divergence D) Operátor gradientu
A) θ B) φ C) r D) m
A) Relativistická nekonzistence B) Ostrogradského nestabilita C) Složitost hamiltoniánu D) Porušení variačního principu
A) Na vázané i nevázané síly. B) Na změny potenciální energie. C) Pouze na vnější síly, které nejsou vázané na omezení. D) Pouze na vázané síly.
A) Rychlost světla B) Gravitační konstanta C) Planckova konstanta D) Boltzmannova konstanta
A) Nelineární dráhy zrychlení B) Extremální trajektorie nebo dráhy C) Zakřivené dráhy v časoprostoru D) Dráhy s maximální energií
A) mgx_pend B) (1/2)mgy_pend2 C) Mgy_pend D) mgy_pend
A) Geodetické čáry představují dráhy, po kterých působí maximální síla. B) Newtonův druhý zákon nesouvisí s geodetickými čarami. C) Volné částice se odchylují od geodetických čar v důsledku působících sil. D) Volné částice se pohybují po geodetických čarách, což jsou krajní trajektorie.
A) Člen popisující relativní pohyb. B) Potenciální energie způsobená centrální silou. C) Člen popisující pohyb těžiště. D) Celková kinetická energie systému.
A) -m(r̈ + θ̇² + sin²(θ)φ̇²) B) m(r̈ - θ̇² - sin²(θ)φ̇²) C) -mr(θ̇² + sin²(θ)φ̇²) D) mr(θ̇² + sin²(θ)φ̇²)
A) m(r²θ̇ + sin(θ)cos(θ)φ̇) B) mr²sin(θ)cos(θ)φ̇² C) -mr²sin(θ)φ̇ D) -mr²sin(θ)cos(θ)φ̇²
A) ∇V B) d/dt(∂L/∂x) C) -∂V/∂x D) m x˙
A) pφ = mr²sin²(θ)φ̇ B) pφ = m(r²θ̇ + sin(θ)φ̇) C) pφ = m(r² + θ² + φ²) D) pφ = (m/2)r²sin(θ)φ̇
A) Joseph-Louis Lagrange B) Jacques Bernoulli C) Leonhard Euler D) Isaac Newton
A) Vyžaduje znalost všech sil působících na systém. B) Posunutí mohou být vzájemně propojena vazebnou rovnicí. C) Princip platí pouze pro lineární systémy. D) Lze jej aplikovat pouze na statickou rovnováhu.
A) Formulace v prostoru hybnosti B) Ostrogradského mechanika C) Relativistická mechanika D) Routhova mechanika
A) Noetherovo tvrzení B) Lagrangeovo tvrzení C) Eulerovo tvrzení D) Newtonovo tvrzení
A) Hamiltonova mechanika B) Routhova mechanika C) Formulace v prostoru hybnosti D) Optika
A) (d/dt)(∂L'/∂Qi) = ∂L'/∂Q̇i + Σj λj (∂ϕ'j/∂Q̇i). B) (d/dt)(∂L'/∂Qi) = Σj λj (∂ϕ'j/∂Q̇i). C) (d/dt)(∂L/∂q̇i) = ∂L/∂qi. D) (d/dt)(∂L'/∂Q̇i) = ∂L'/∂Qi + Σj λj (∂ϕ'j/∂Qi).
A) Fcf = dV/dr. B) Fcf = μr²θ˙. C) Fcf = μr/θ˙. D) Fcf = μrθ˙² = ℓ²/(μr³). |